gZ1+ v21/2+ p1/ρ+we=gZ2+ v22/2+ p2/ρ+g∑hf

　　除g

　　Z1+ v21/2g+ p1/ρg+ he =Z2+ v22/2g+ p2/ρg+∑hf

　　式中：以下內(nèi)容要掌握

　　Z——位壓頭,又稱為位頭(米流體柱);

　　v2/2g——動壓頭,又稱為速度頭(米流體柱);

　　P/ρg——壓力能,以壓頭形式表示,稱為靜壓頭(米流體柱);

　　he=we/g——外加功,以壓頭形式表示,稱為有效壓頭(米流體柱);

　　∑hf——壓頭損失(米流體柱)。

　　1023熟悉熱力系統(tǒng)工質(zhì)能量轉(zhuǎn)換關(guān)系

　　一、熱力學(xué)常用參數(shù)

　　熱力學(xué)的三個基本狀態(tài)參數(shù)：

　　壓力(壓強(qiáng))

　　溫度(熱力學(xué)溫標(biāo))

　　比容(與密度互為倒數(shù));

　　二、基本熱力過程

　　1.熱力過程:熱力系統(tǒng)由其初始平衡狀態(tài),經(jīng)過一系列中間狀態(tài)變化達(dá)到另一新的平衡狀態(tài),其中間的物理變化過程即為熱力過程。

　　注意： 常見的基本熱力過程有:

　　(1)定壓過程:

　　熱力系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中,工質(zhì)的壓力保持不變。如工質(zhì)在鍋爐內(nèi)的吸熱過程。

　　(2)定溫過程:

　　熱力系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中,工質(zhì)的溫度保持不變。如工質(zhì)在凝汽器內(nèi)的放熱過程。

　　(3)定容過程:

　　熱力系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中,工質(zhì)的比容保持不變。如工質(zhì)在汽油機(jī)內(nèi)的加熱過程。

　　(4)絕熱過程:

　　熱力系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中,工質(zhì)與外界無任何熱量交換。如工質(zhì)在汽輪機(jī)內(nèi)的膨脹做功過程

　　1H411024掌握流體流動阻力的影響因素

　　一、管內(nèi)液體流動類型

　　1. 管內(nèi)液體流動類型有二種類型：層流或滯流;湍(tuan)流或紊流，其值與雷諾數(shù)有關(guān)。

　　流動型態(tài)：

　　——層流或滯流:

　　——湍(tuan)流或紊流。

　　2.流體的流動型態(tài)與流速v、管徑d、密度ρ、黏度μ這三個因素有關(guān)。雷諾將這四個因素以符號Re表示：

　　Re =dvρ/ μ

　　結(jié)論：對于流體在圓管內(nèi)流動,

　　當(dāng)Re<2000時,流動型態(tài)為層流;

　　當(dāng)Re>4000時,流動型態(tài)為湍流;

　　當(dāng)Re=2000—4000時,稱為過渡流。

　　一、 圓管內(nèi)流動損失的計算

　　——沿程阻力損失和局部阻力損失。

　　管路系統(tǒng)主要由兩部分組成,一部分是直管，另一部分是管件(如彎頭、三通)、閥門等。

　　將流體流經(jīng)直管的能量損失稱為沿程阻力(或直管阻力);

　　流體流經(jīng)管件、閥門等局部地方的能量損失稱為局部阻力。

　　(一)沿程阻力(直管阻力)損失的計算

　　流體流經(jīng)一定管徑的直管時,由于流體內(nèi)摩擦力的作用而產(chǎn)生的阻力。

　　計算式:

　　hf=λlv2/d2g

　　沿程阻力損失與流體在管道內(nèi)的流速v和流經(jīng)管道的長度l成正比;而與其管徑d的大小成反比。

　　式中：

　　hf——沿程阻力損失(m);

　　λ——摩擦系數(shù),與雷諾數(shù)Re和管壁粗糙度e有關(guān),可通過實驗測定,也可以通過計算得出。當(dāng)流態(tài)處于層流時, λ=64/Re

　　l——直管段長度(m);

　　d——管內(nèi)徑(m);

　　v——流體在管內(nèi)流速(m/s)。

　　(二)局部阻力損失hf’的計算

　　局部阻力是指流體通過管路中的管件(如三通、彎頭、大小頭等)、閥門、管子出入口及流量計等局部障礙處而發(fā)生的阻力。

　　1. 阻力系數(shù)法：

　　hf=ξv2/2g

　　式中：

　　ξ——局部阻力系數(shù),由實驗測定,或查閱有關(guān)圖表。

　　2.當(dāng)量長度法：

　　hf=入lev2/d2g

　　將流體的局部阻力折合成相當(dāng)于流體流經(jīng)同直徑管長為le的直管時所產(chǎn)生的阻力。

　　式中：

　　le——管件的當(dāng)量長度,其值由實驗測定,或查閱有關(guān)圖表。