三、高斯定理

　　靜電場線其實就是靜電場強度的形象化表示法。在電場中任一給定點附近，穿過垂直于場強方向的單位面積的電場線數(shù)也就是電場線數(shù)密度與該點的場強大小相等。

　　(識記)靜電場線的特點：(1)靜電場線有一個起點一個終點，不是閉合線。起點是正電荷或無限遠處，終點是負點荷或無限遠處。也就是說，正電荷不可能是終點，負點荷不可能是起點。

　　(2)在沒有電荷的地方，電場線不會相交也不會中斷。就是電場線的連續(xù)性。

　　(領會)電通量：通過電場中某一個面的電場線數(shù)稱為通過該面的電通量，穿過某一封閉曲面的電通量就是穿入與穿出該曲面的電場線條數(shù)之差。(一個任意的封閉曲面可以以一個沒打足氣的藍球來進行理解，穿入球的內(nèi)部的就是進，從球內(nèi)部出來的就是出，有進有出的部分，可以抵消)

　　電通量的計算公式：

　　(綜合應用)高斯定理反映了電場與場源電荷的關系。

　　我們假設上面的那個球里有一個正的點電荷，則這個點電荷只有出來的電場線，穿過皮球的表面，因此穿過這個球的電通量就是點電場在球表面每一點電通量的矢量和，結果是q/ε0

　　而如果在這個球的外面有一個點電荷，則當它的電場線穿過皮球的表面時，進入球的內(nèi)部，可是不一會兒，它又從里面穿出來了，結果對于這個球的表面來說，這個點電場在皮球表面上磁通量的總和是0。

　　高斯定理說的就是這樣的情況，它把一個點電荷擴大到任意多個，明確地指明：在真空中的靜電場內(nèi)，通過任意封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍的電荷的電量的代數(shù)和的1/ε0 ，用公式表示為：

　　注意，高斯定理表明了通過閉合曲面的電通量只與曲面內(nèi)的電荷的電量的代數(shù)和有關，而與這些電荷在曲面內(nèi)的電荷分布無關，與曲面外部的電荷也無關。但是對于這個曲面上某個面元來說，這個地方的場強是與它們有關的。是曲面內(nèi)外所有電荷共同產(chǎn)生的合場強。(因為對于這一個面元來說，它并不是閉合的，它更接近于一個點，其場強必然是各個電場場強的疊加。)

　　高斯定理反映了靜電場是有源場這一性質(zhì)，也就是說，靜電場是由靜電荷激發(fā)的，如果沒有靜電荷，則不會產(chǎn)生靜電場。

　　高斯定理的應用：應用高斯定理定量計算一些電荷分布具有某種對稱性的電場場強。要熟練掌握書上的例子。并記下兩個結論：

　　均勻帶電球殼外的場強分布如同球殼上各點電荷集中與球心處的一個點電荷在該區(qū)域的場強分布一樣，而其內(nèi)部的場強處處為0。

　　兩個無限大均勻帶電平面帶有等量異號電荷時，電場分布在兩個平面之間的區(qū)域內(nèi)，為勻強電場，方向與帶電平面垂直，由帶正電的平面指向帶負電的平面。而在兩平面的外側，場強均為0。

　　四、電勢

　　(識記)靜電場力作功的特點：試探電荷在任意給定的靜電場中移動時，靜電場力對電荷所作的功，只取決于被移動的電荷的電量和所經(jīng)路徑的起點和終點的位置而與移動的具體路徑無關。這和引力、彈性力做功的特性類似。所以靜電場力是保守力，靜電場是保守力場。

　　(領會)靜電場力沿閉合路徑所做的功為0。靜電場場強的環(huán)流恒等于0，這是靜電場的環(huán)路定理。容易理解。

　　(領會)電勢差反映了靜電場中兩點的性質(zhì)，(相當于重力場中的質(zhì)點所處高度差)當選中電場中某一點作為參考標準，并規(guī)定此點的電勢為0，那么電場中某點與標準點間的電勢差就是電勢。電勢的物理意義就是從某點將一單位電荷移動到標準點所作的功。

　　(識記)等勢面：電場中電勢相等的各點構成的面叫等勢面。等勢面與電場線的關系是：

　　(1)在靜電場中，電場線與等勢面處處正交;

　　(2)電場線總是由電勢高的等勢面指向電勢低的等勢面;

　　(3)等勢面密集處的場強大，等勢面稀疏處場強小。

　　(領會)電荷在外電場中的靜電勢能。其大小為電量與該點電勢的乘積：W=qU 一個電荷在外電場中的電勢能是屬于該電荷與產(chǎn)生電場的帶電系統(tǒng)所共有的，其意思就說，某電荷在的位置的電勢能既是該電荷所具有的，也是該帶電系統(tǒng)所具有的。

　　這里提到“電子伏”的單位，它不是電壓單位，而是電勢能單位，其大小為1eV=1.60×1019 J 這個大小的值與基元電荷的電量值相等。(記憶)

　　(簡單應用)計算靜電場力的功：一般是用A=Uq來計算，即算出兩個位置的電勢差，再乘以q值就是了。

　　(綜合應用)綜合幾個知識點：一是電勢和電勢差的定義、二是點電荷的電勢和電勢的疊加原理。根據(jù)這幾個知識點來計算點電荷或簡單幾何形狀、電荷均勻分布的、連續(xù)帶電體的電場中的電勢和電勢差。

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